U som satsen for energi udledning per arealenhed. Med hensyn til energi, kan det skrives eller efter at substituere i U (t), (9.10) hvor kaldes Stefan-Boltzmanns konstant. I MKS-enheder har en værdi på 5,670 x 10 -8 W m -2 K -4. Enhver genstand, der udstråler på denne sats siges at udstråle som en sort krop. En anden måde at se på sortlegemestråling er som en foton gas. Dette introducerer periodiske randbetingelser og kører bølger. Først se på en dimension. Antag at vi har en kasse med længde l . Vi kan repræsentere bølger ved komplekse notation med den betingelse e ik ( x +1) = e ikx eller e IKL = 1 Dette indebærer l = 2 n p, hvor. Lad k = 2 n p / l . Vi ved, at v = m / k , hvilket indebærer X = 2 n p v / l . Nytten af denne tilgang er, at vi kan negligere kant (eller overflade) effekter. Dette er tilfældet, hvis overflade til volumenforhold er lille. Udvide dette til tre dimensioner, vi nu kræver, at hvilket indebærer , hvor vi er gået til en periode på 2pto eliminere negative heltal, og dermed bliver den samlede energi som før, med Antag at vi har et hulrum og et legeme indesluttet i det. Lad en være den del af strålingen absorberes af kroppen. Dette kaldes absorptionsevne i kroppen. Hvis mængden af stråling indfaldende på kroppen er J U, derefter, hvis kroppen er i termisk ligevægt, skal udsende en mængde stråling svarende til EJ U , hvor e £ 1 kaldes emissivitet af kroppen. Da kroppen er i termisk ligevægt, skal mængden af gennemsnitlige termisk energi går ind i kroppen være den samme som den, der forlader kroppen, så aJ U = EJ U, eller en = e (9.11) Dette er kendt som Kirchhoff loven. For det særlige tilfælde med en perfekt reflektor, en = 0 og så e = 0, hvilket indebærer, at en perfekt reflektor ikke udstråler. Dette kan anvendes på spektral tæthed, med det resultat, at for alle frekvenser, en (w) = e (w). Vi kan anvende vores tilnærmelse af stråling for at bestemme
Photon Gas
Kirchhoffs lov
Gibbs distribution af termisk Fysik Foredrag Notes